4.3. Торможение. Параметры заторможенного потока


Теоретически процесс истечения без потерь обратим. Ранее была получена зависимость для располагаемой работы обратимого процесса истечения без совершения технической работы:

из которой видно, что знаки dc и dР при истечении противоположны. В сопловом канале dР<0, а dc>0. Канал в котором давление повышается, а скорость уменьшается, называется диффузором. В диффузоре, протекает процесс, противоположный процессу соплового канала, поэтому он может быть представлен как перевернутое на 180О сопло. Для скорости перед диффузором меньше скорости звука канал должен быть расширяющимся, а при начальной скорости большей скорости звука, канал должен сначала сужаться, а затем расширяться. В действительности сверхзвуковой диффузор существенно отличается от перевернутого на 180О сопла. Рассмотрение сверхзвуковых диффузоров выходит за пределы настоящего курса, поэтому ограничимся рассмотрением дозвуковых диффузоров, представляющих собой расширяющийся канал. Такие диффузоры широко применяются в компрессорах, турбинах, насосах и т.д.

На рис. 4.10 изображен продольный разрез докритического диффузора. Угол расширения его должен быть не более 12О во избежание отрыва потока.

В неподвижном диффузоре происходит процесс торможения потока с преобразованием кинетической энергии потока в потенциальную энергию давления потока без обмена энергией вещества с внешней средой (q=0 и lТ=0). Для этого процесса уравнение первого закона термодинамики для потока будет иметь вид:

(4.27)


Если скорость за диффузором равна нулю (с2=0), то уравнение полностью заторможенного потока будет иметь вид:

(4.28)


Изобразим процессы полного торможения в диффузоре потока водяного пара в Р,v-, T,s- и h,s- координатах (рис. 4.11, 4.12, 4.13).

Для обратимого процесса торможения 12 s2=s1. В реальном диффузоре есть трение и энтропия возрастает s2*>s1, но конечная энтальпия остается той же, что и при идеальном процессе. Энтальпия h2 в выражении (4.28), является энтальпией полностью заторможенного потока независимо от характера процесса торможения и его обратимости.

Для идеального газа с постоянной изобарной теплоемкостью, когда h2-h1Р21) можно определить температуру полностью заторможенного потока Т2, представив выражение (4.28) в виде:

(4.29)


Давление и удельный объём после полного торможения зависят от степени необратимости процесса и условий торможения. При этом для всех случаев полного торможения (не только в диффузоре) справедливо уравнение сохранения энергии потока (4.28). Однако в зависимости от условий торможения потока давление может не только увеличиваться, но оставаться постоянным и даже уменьшаться.

Рассмотрим три случая полного торможения потока газа, имеющего одинаковые начальные параметры и скорость (рис.4.14 1, 2, 3):

1- процесс 12 – торможение в идеальном диффузоре,

2- процесс 12' – торможение в пограничном слое на плоскости,

3- процесс 12" – торможение в пограничном слое на выпуклой поверхности, например, крыло самолета.

В диффузоре давление увеличивается, на плоскости оно остается неизменным, а на выпуклой поверхности крыла самолета давление в пограничном слое уменьшается. Последний процесс представляет сложную картину, но в упрощенном виде его можно разложить на два процесса: 1 – расширение, подобное расширению в сопловом канале, которое формируется между выпуклой поверхностью и основным потоком, здесь происходит уменьшение давления, 2 – торможение потока на поверхности при постоянном давлении.

Параметры полностью заторможенного потока имеют большое практическое применение. Так, при измерении температуры потока газа (рис.4.15), датчик, помещенный в движущуюся среду, измеряет температуру полностью заторможенного потока, и для определения действительного значения температуры необходимы параметры полностью заторможенного потока. При расчёте проточной части турбин и компрессоров также используются параметры заторможенного потока, поскольку рабочее тело в этих каналах имеет большие скорости.

предыдущий параграф содержание следующий параграф